Лазерные пучки с осесимметричным состоянием поляризации — различия между версиями

Выходное излучение большинства современных лазеров является поляризационно-однородным. В этом случае эллипсометрические параметры излучения во всех точках поперечного сечения лазерного пучка одинаковы.

Распределение амплитуды поля в поперечном сечении луча (поперечные моды) при однородной поляризации описывается решением скалярного волнового уравнения. Для круглых зеркал это Лагерр – Гауссовы моды.

Среди решений векторного волнового уравнения есть класс поляризационно-неоднородных мод (ПНМ). В этих модах один или несколько эллипсометрических параметров не являются постоянными по сечению луча. Например, радиально и азимутально поляризованные моды имеют линейную поляризацию в каждой точке, однако, направление поля различно в разных точках поперечного сечения луча. В другом случае от точки к точке изменяется тип поляризации: линейная, эллиптическая, круговая.

Наибольший практический интерес представляют моды с радиальным и азимутальным направлением поляризации, имеющие аксиальную симметрию всех параметров лазерного луча, включая поляризацию

Некоторые типы поляризационно-неоднородных мод.
а – радиально поляризованная, б – угол между вектором поля и радиусом постоянен, в – азимутально поляризованная мода, г – линейная поляризация со сложной топологией вектора поля, д – изменение типа поляризации от точки к точке поперечного сечения луча.

Теоретическое описание радиально и азимутально поляризованных мод по этой схеме, с использованием классических решений для Лагерр-Гауссовых мод с однородной поляризацией, нерационально, поскольку классические решения имеют серьезные внутренние противоречия.

Представим магнитное поле в виде H=H_φ(r,z)e_φ(φ), тогда уравнение ∇H=0 удовлетворяется, а векторное волновое уравнение сводится к скалярному. Его решением в параксиальном приближении является r-z часть известного выражения для Лагерр-Гауссовых мод TEM_pq при q=1. Компоненты электрического поля E_r и E_z определяются через уравнение Максвелла . Для перетяжки, z=0, решения имеют вид:

Здесь R₀ = r/w₀ ,

Учитывая симметрию уравнений Максвелла таким образом можно вычислять компоненты полей для двух классов мод:

H=H_φ(r,z)•e_φ(φ), E=E_r(r,z)•e_r(φ) + E_z(r,z)e_z

E=E_φ(r,z)•e_φ(φ), H=H_r(r,z)•e_r(φ) + H_z(r,z)e_z

Ниже приведены выражения для компонент полей в перетяжке z≈0 для случая острой фокусировки, так называемое приближение Дебая.

Здесь θ - угол, определяемый апертурой пучка и фокусным расстоянием линзы f. Аналогичные формулы могут быть записаны и для компонент поля E_φ(r,z), H_r(r,z), H_z(r,z).

Среди множества схем интерферометр Саньяка выделяется высокой устойчивой к внешним воздействиям на оптическую систему. Причина в том, что оба интерферирующих луча после расщепителя проходят один и тот же путь, двигаясь в противоположных направлениях. Они опять приходят на расщепитель, на котором интерферируют. Поляризующий расщепитель задает правильное направление поляризации лучей. Однако, еще необходимо правильно взаимно сориентировать сами моды, взаимно повернув их на 90°. Делается это путем введения в оптическую схему призмы Дове. Нужный эффект достигается совместным действием призмы и уголкового отражателя.